Публикация научных статей.
Вход на сайт
E-mail:
Пароль:
Запомнить
Регистрация/
Забыли пароль?
Международный научно-исследовательский журнал публикации ВАК
Научные направления
Поделиться:
Статья опубликована в №31 (март) 2016
Разделы: Физика
Размещена 29.06.2015. Последняя правка: 15.04.2016.

Способ передачи тепла от тела с более низкой температурой к телу с более высокой

Фоменко Андрей Владимирович

нет

нет

нет

Аннотация:
Статья раскрывает способ передачи и фокусировки теплового излучения тел и возможность передачи тепла от менее нагретого тела к более нагретому. Такое явление возможно при увеличении площади излучения и направлении его в одну точку


Abstract:
The article reveals the way to transfer and focus the thermal radiation of bodies. as well As the ability to transfer heat from the less heated body to a more heated. Such a phenomenon is possible by increasing the area of radiation and directing it at one point


Ключевые слова:
интенсивность излучения; углубление; площадь излучения.

Keywords:
the intensity of the radiation; deepening; area radiation


УДК 536.331
        1. Введение.
Второе начало термодинамики гласит: запрещая вечный двигатель первого рода, 1-е начало термодинамики не исключает создания такой машины непрерывного действия, которая была бы способна превращать в полезную работу практически всю подводимую к ней теплоту. Однако весь опыт по конструированию тепловых машин показывает, что отношение полученной работы к затраченной теплоте, всегда существенно меньше единицы. [3] 

Постулат Клазиуса: невозможна передача тепла от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой без компенсации. Под компенсацией понимают ту работу, которую надо затратить для осуществления такой передачи. [4] 

Данный вопрос поднимался уже в статье [6]. Однако в ранее опубликованной статье были применены упрощенные способы расчета, без учета интенсивности излучения. В данной статье учтена интенсивность излучения и имеются дополнительные расчеты для углублений.

Полная энергия излучения Е, испускаемого в единицу времени абсолютно черным телом, имеющим температуру Т, определяется на основании закона Стефана-Больцмана:

Е=ôТ4,                         (1.1)

где ô - постоянная Стефана-Больцмана, равная 5,71х10-5эрг*см-2*сек-1*(оK-4). Согласно этому закону,  все черные тела, имеющие одинаковую температуру, излучают одно и то же количество энергии с каждой единицы поверхности, которое прямо пропорционально четвертой степени абсолютной температуры.[1]

Рассмотрим следующий пример:  в закрытой системе (рис.1) (которая не выпускает и не впускает в себя энергию) - в вакууме, располагаются два абсолютно тонких и абсолютно черных тела с поверхностью S1 и S2, S1 >>S2 и  одинаковой температурой Т.

Рис.1 Закрытая система  с телами площадью S1 и S2
Рис.1 Закрытая система  с телами площадью S1 и S2.

Эти тела излучают в пространство системы тепловое изучение под прямым углом. Между телами расположено устройство (линза), фокусирующее тепловое излучение от тела  S1 на тело S2.

Таким образом, энергия излучения этих тел будет следующей:

Е1=5,71х10-5*T14,        (1.2)  
       
Е2=5,71х10-5*T24,       (1.3)     
      
T1=T2,     E1=E2.

Теперь, если учитывать площадь излучения, то получим интенсивность излучения этих тел:

I1=S1*E1=S1*5,71х10-5*T14,       (1.4)

          I2=S2*E2=S2*5,71х10-5*T24.        (1.5)             

Так как тела абсолютно тонкие, то тело S1 будет излучать и фокусировать на теле S2 примерно половину своего излучения равное E12, а тело S2 будет излучать и фокусировать на теле S1 примерно половину своего излучения, равное E22. Остальное излучение будет отражено системой и возвращено телам. Таким образом, количество теплоты, получаемое телами  друг от друга, будет следующее:

Q1= (I22)-(I1/2),    (1.6)

Q2=(I12)-(I2/2).     (1.7)

Так как S1>S2, то в результате тело S1 будет излучать больше энергии, чем получать, а тело S2  будет получать больше энергии, чем излучать  Q1<Q2.

В итоге, для уравновешивания системы, их энергия должна будет изменится, а в месте с ней и температура:

E1<E2, T1<T2.

И если значения Т1 и Т2 подставить в формулы (1.4) и (1.5):

I1=S1*5,71х10-5*T14,          (1.8)

         I2=S2*5,71х10-5*T24,         (1.9)             

то

 Е1=Е2.

Вывод: если закрытой системе, которая не выпускает и не впускает в себя энергию, в вакууме располагаются два абсолютно тонких и абсолютно черных тела излучающих прямолинейное излучение, температура и площади которых равны T1=T2, S1=S2, то при увеличении площади одного из тел S1>S2, увеличится температура тела меньшего по площади T1<T2.

Если рассмотреть этот пример с точки зрения квантовой механики, то тело S1, с которой будет концентрироваться излучение на тело S2, будет удовлетворять правилу Стокса:частота линий испускания меньше, или равна частотам линий поглощения.[5] А излучение тела S2 будет антистоксово, так как высокая интенсивность излучения падающего на него, заселит большинство уровней и будет возбуждать излучение с более высоких уровней. В результате, тело S2 будет испускать фотоны больших частот, чем поглощаемых.
Таким образом, основной задачей при передаче тепла от менее нагретого тела к более нагретому, является концентрация интенсивности излучения от менее нагретого тела на более нагретое.

            2. Отсутствие примеров передачи тепла от менее нагретого тела к более нагретому в природе.
В природе существует следующие ограничения, из-за которых невозможно выполнение этой гипотезы и наличие ее примеров:

  1. не существует абсолютно черного тела;
  2. интенсивность сферической волны убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника.[2]

Для преодоления этих ограничений можно применить следующие мероприятия:

  1. необходимо использовать тела с коэффициентом излучения по нормали наиболее близким к единице, например: бумага, стекло, черная сажа.
  2. необходимо увеличить площадь излучения менее нагретого тела, то есть тела, энергией которого мы будем пытаться нагреть другое тело.

Для примера представим сферу радиусом R и излучающими тепловое излучение участками N, лежащими на поверхности сферы, и телом N1 в центре сферы, которое также излучает и поглощает тепловое излучение. В дальнейшем участок N будем называть телом N. Тела выполнены из абсолютно черного тела.

    Рис.2 Сфера радиусом R и точкой N1                             

Рис.2 Сфера радиусом R и точкой N1.

Теперь рассчитаем интенсивность излучения всех тел N, расположенных на поверхности сферы, котороя поглощается телом N1 и интенсивность излучения N1. Тела N и N1 круглые и их диаметры равны N.

Тело N1 в виде сферы и его площадь равна:

                       SN1= 4π(N/2)2.    (2.1)

 Площадь тела N круглая и равна:

                         SN=π(N/2)2.     (2.2)

Интенсивность излучения тела N на расстоянии R ,будет равна:

                                I=(SN*E)/R2=(π(N/2)2 E)/R2,      (2.3)

где Е - энергия излучения, которая у тела N1 и сферы одинакова.

Интенсивность излучения точки N1 равна:

IN1=4π(N/2)2*E.        (2.4)

Площадь, которую будет занимать тело N на поверхности сферы, будет выглядеть в виде квадрата, со сторонами N и равна S=N2 . Количество тел N, которые располагаются на сфере с радиусом R равно:

4πR2/N2.                (2.5)

Интенсивность излучения от всей поверхности сферы на расстоянии R равна:

IN=((π(N/2)2 E)/R2)* 4πR2/N2=((π(N2/4)E)/R2)* 4πR2/N2= π2 E,  

       IN= π2 E.       (2.6)               

Теперь сравним интенсивности излучений (2.4) и(2.6):

π2 E<4πE(N/2)2.

Таким образом, интенсивность излучения тела N1, больше интенсивности излучения падающего на него от тел N,которые расположены на сфере радиусом R, а это значит, что нагреть тело N1 невозможно при одинаковой энергии излучения. Это доказывает невозможность наличия примеров в природе  в виде естественных сфер, или полостей, в которых бы наблюдалось увеличение температуры в центре полости.

               3. Увеличение площади излучения за счет создания углублений в поверхности излучающего тела.

Увеличим площадь излучения за счет полых углублений N в стенках сферы. N углубление направлено на тело N1. Так как такое углубление выполнено из абсолютно черного тела, то излучение каждой его точки будет поглощаться стенками во всех направлениях, кроме направления на тело N1. Таким образом, излучение каждой точки этого углубления можно представить как излучение отдельно стоящей точки, которая находится на расстоянии Rn от тела N1. Зная длину углубления L и расстояние R до тела N1, вычислим Rn:

Rn=(R+R+L)/2=(2R+L)/2,                 

Rn=(2R+L)/2.                           (3.1)

Рассчитаем интенсивность излучения такого углубления: углубление круглое, диаметром -N, тогда D=N.

Площадь углубления равна произведению длины окружности углубления на его высоту:

Sугл= L*πD=LπN,           

Sугл=LπN.              (3.2)

Площадь дна углубления учитывать не будем, так как интенсивность излучения от него минимальна и площадь тоже.

Интенсивность излучения углубления:

Iугл=(Sугл*E)/Rn2=LπNE/(2R+L)2,  

Iугл=LπNE/(2R+L)2.               (3.3)


Теперь посчитаем интенсивность излучения всей сферы:

Iсф=(4πR2/N2)*Iугл=(4πR2/N2)*(LπNE/(2R+L)2)= 4π2R2LE/N(2R+L)2,

Iсф= 4π2R2LE/N(2R+L)2.                                                   (3.4)


Если принять L=R, то выражение можно упростить:

  Iсф=4π2R2RE/N(2R+R)2=4π2R2 RЕ/N(3R)2=4π2RE/9N,

Iсф=4π2RE/9N.                                         (3.5)

Теперь сравним с интенсивностью излучения тела N1 (2.4) и сферы (3.5), при условии, что N намного меньше R:

 4πЕ(N/2)2*E<4π2RE/9N.

Отсюда видно, что интенсивность излучения от сферы больше, чем интенсивность излучения тела N, а значит, для установления равновесия энергия Е тела N1 увеличится, и, соответственно, температура тела N1 тоже станет выше.

Расчет эффективного размера углубления L.

Приняв  L=R мы получили (3.5).

Если принять L=2R:

  Iсф=4π2R2 2RE/N(2R+2R)2=16π2R2 RЕ/N(4R)2= π2 RЕ/N,

 Iсф= π2 RЕ/N,                                               (3.6)

π2RЕ/N<4π2RЕ/9N.                                              

Если принять L=4R:

Iсф=4π2R2 4RE/N(2R+4R)2=16π2R2RE/N(8R)22RE/4N,

Iсф=π2RE/4N,                                               (3.7)

π2RE/4N< π2RЕ/N.                                                

Если принять L=R/2:

Iсф=4π2R2 (R/2)E/N(2R+(R/2))2=2π2R2 RЕ/N(5R/2)2=8π2RЕ/25N,

Iсф=8π2RЕ/25N,                                                         (3.8)

0,32π2R2Е/N<0,444π2R2Е/N.                                                

Таким образом, наиболее оптимальное соотношение, когда L=2R.
Если на дне углубления расположить, зеркало, то оптимальное соотношение будет (3.5).

             4. Дробление углублений.

 Если углубление N разделить на множество мелких углублений n (рис. 3), это увеличит площадь излучения, но и уменьшит площадь облучения углублением.

  Рис. 3 Углубление N разделенное на углубления n.

Рис. 3 Углубление N разделенное на углубления n.


При рассмотрении излучения углубления радиусом N (рис.4),

Рис. 4 Углубление N  проецирующее свое излучение на N1

Рис. 4 Углубление N  проецирующее свое излучение на N1.

со всех точек углубления N, излучение полностью покрывает часть тела N1, это означает, что 100% излучения из углубления достигают тело N1.

Если же углубление разделено на множество секций n (Рис. 5), то

Рис. 5 Углубление N  разделенное на множество углублений n проецирующее свое излучение на N1, с верхней и нижней части углубления n. 
Рис. 5 Углубление N,  разделенное на множество углублений n, проецирующее свое излучение на N1, с верхней и нижней части углубления n.

на поверхность тела N1 будет попадать только часть излучения со дна углубления и 100% с верхней части углубления. То есть, если бы углубление N не было разделено на множество углублений n, то излучение без препятствий достигало бы тело N1. А так, часть излучения попадает на препятствия в виде стенок углублений n. В зависимости от соотношения проекции излучения углубления n к проекции излучения углубления N, рассчитаем количество излучения попадающего на тело N1 со дна углубления. Площадь проекции излучения углубления N равна: 

SN= π(N/2)2.                                             (4.1)

Для площади излучаюшей со дна углубления, верх углубления можно представить как щель в непрозрачном экране. В нашем случае эта щель круглая. Тогда излучение каждой точки с ее боковых внутренних стенок, будет проходить через такую щель и проецироваться на тело N1 в виде круга. Круг будет  являться основанием конуса, вершина которого является та самая точка, из которой выходит излучение, а  верхняя часть углубления лежит на этом конусе, то есть - опоясывает его. Размеры этого конуса определяются следующим образом:

круг конуса описывает треугольник с углом α, стороны треугольника, вписанного в углубление, можно представить как катеты прямоугольного треугольника, которые соответствуют высоте L и диаметру углубления d=2r. Таким образом, имея радиус углубления r и высоту углубления L, найдем максимальный угол α, под которым из нижней части углубления выходит излучение:  tg(α)=a/b, где а и b -катеты прямоугольного треугольника, приняв катет а =2r, а  b=L, и подставим в формулу:

tg(α)=2r/L.                               (4.2)

Далее определим диаметр круга аN проекции излучения из нижней части углубления на тело N1. Для этого определим аN=2rN при новом bN=(R+L),  aN=bN tg(α):

2rN=(R+L)* tg(α)=((R+L)*2r)/L,                

2rN=((R+L)*2r)/L.                           (4.3)

А площадь проекции углубления - n соответственно: 

                               Sn=πrN2=π((R+L)*2r/2L)2=π(R+L)2r2/L2,

                                Sn=π(R+L)2r2/L2.                                (4.4)


Отношение площади проекции углубления N к площади проекции углубления n:

K=Sn/SN=( π(R+L)2r2/L2 )/π(N/2)2=(R+L)2r2/(N2/4)L2,          

K=(R+L)2r2/(N2/4)L2.                                                (4.5)


Теперь рассчитаем интенсивность излучения в верхней Iв и нижней Iн частях углубления n, площадь примем равную единице:

Iв=E/R2,                                                            (4.6)

Iн=(E/(R+L)2)*K=(E/(R+L)2)*(R+L)2r2/(N2/4)L2=4Er2/N2L2,

Iн=4Er2/N2L2.                                                      (4.7)


Теперь найдем среднюю интенсивность:

Iср=(Iв+Iн)/2= ((E/R2)+(4Еr2/N2L2))/2,       

Iср=((E/R2)+(4Еr2/N2L2))/2.                (4.8)

Если принять R=L, то формула упростится:

Iср=((E/R2)+(4Еr2/N2L2))/2=((E/R2)+(4Еr2/N2R2))/2=(E/2R)*(1+4r2/N2),

Iср=(E/2R)*(1+4r2/N2).                                                          (4.9)

Площадь углубления n равна:

Sуглn=L*π2r.  (4.10)

Перемножив площадь углубления n с его средней интенсивностью, получим интенсивность излучения облучающего тело N1:

In=Iср*Sуглn=(((E/R2)+(4Еr2/N2L2))/2)*Lπ2r,          

In=(((E/R2)+(4Еr2/N2L2))/2)*Lπ2r.                 (4.11)

Теперь представим, что углубления n делят углубление N на 50 частей, тогда 2r=N/50, а r=N/100 подставим в формулу (4.11):

In=(((E/R2)+(4Еr2/N2L2))/2)*Lπ2r=(((Е/R2)+(4E(N/100)2/N2L2))/2)*Lπ2(N/100)= (((Е/R2)+(4EN2/1002/N2L2))/2)*Lπ2(N/100)= (((Е/R2)+(4E/1002 L2))/2)*(Lπ2N/100),

In=(((Е/R2)+(4E/1002 L2))/2)*(Lπ2N/100).                                                                                                                       (4.12)

и умножим интенсивность излучения углубления n на количество этих углублений в углублении N и количество самих углублений N:

Iсфn=4πR2/N2 *In*100=(4πR2/N2)*(((Е/R2)+(4E/1002 L2))/2)*(Lπ2N/100)*100= 4πR2/N2)*(((Е/R2)+(4E/1002 L2))/2)*Lπ2N=(4πR2/N)*((Е/R2)+(4E/1002 L2))*Lπ,

Iсфn=(4πR2/N)*((Е/R2)+(4E/1002 L2))*Lπ.                                                                                                                      (4.13)

Теперь для упрощения решения примем R=L, тогда:

Iсфn=(4πR2/N)*((Е/R2)+(4E/1002 L2))*Lπ=(4πR2/N)*((Е/R2)+(4E/1002 R2))*Rπ= (4πR2/N)*Е/R2(1+4/1002)*Rπ=((4π2RE/N)*(1+4/1002).

Число 4/1002 очень мало, поэтому будем считать его равным 0, тогда:

Iсфn=((4π2RE/N)*(1+4/1002)= ((4π2RE/N)*(1+0)= 4π2RE/N, 

Iсфn= 4π2RE/N.                                                    (4.14)

Теперь сравним интенсивности  углубления N(3.5) и N разделенного на 50 n (4.14), и тела N1 (2.4):

4π(N/2)2*E <4π2RE/9N<4π2RE/N.

Можно сделать вывод, что дробление углублений на более мелкие части, увеличивает их интенсивность излучения. В нашем случае при дроблении углубления на 50 частей - интенсивность увеличилась в 9 раз.

При дроблении углублении необходимо учитывать дифракцию.

Эффективность излучения вторичных волн заметно падает с уменьшением отношения D/λ, поэтому наиболее отчетливо дифракция начинает проявляться, когда диаметр отверстия D равен длине волны λ. [3]

Поэтому диаметр углубления n должен быть больше длины волны, на которую рассчитывается углубление:

                                              n>λ. 

Используя эти мероприятия, считаю, что передача тепла от менее нагретого тела к более нагретому телу - возможна.

              5. Эксперимент.

Для доказательства этого явления был проведен эксперимент: была изготовлена полусфера с углублениями, направленными в одну точку, рис.6, рис. 7

Рис.7 Полусфера с углублениями вид с боку

    Рис. 7 Полусфера с углублениями.

    Полусфера состоит из 436-ти углублений. В углубления были вставлены бумажные трубочки, свернутые в виде спирали, рис. 8

Рис.8 трубочки в виде спирали вставленные в углубления

Рис.8 бумажные трубочки в углублениях.

      Диаметр трубочки 14 мм, центр полусферы расположен в 125 мм от края трубочки R=0,125 м, трубочка свернута из бумаги высотой 240 мм и шириной 400 мм. Таким образом, длина углубления L=240 мм, площадь углубления Sугл=240*350*2= 168000 мм2, умножили на 2, потому что 2 стороны бумаги, из которой свернута трубочка, создают излучение. Трубочка делит диаметр 14 мм на 26 слоев, поэтому примерное расстояние между слоями r=0,54 мм, N1=20мм.

      Если подставить эти данные в формулы (4.8),(4.11), (2.4),  то получим:

Iср=((E/R2)+(4Еr2/N2 L2))/2=Е/(125)2+(4Е 0,542/142 242)/2=( Е/15625+Е1,1664/112896)/2=Е (0,000064+1,03*10-5)/2=Е*3,7155*10-5,

In=Iср*Sуглn*436=Е*3,7155*10-5*168000*436=Е*2721,5,

IN1=4π(N1/2)2*E=4*3,14(10)2*Е=Е*1256.

      Теперь перемножим показатели на коэффициент излучения, для бумаги он ε=0,95:

In*ε=Е*2721,5*0,95=2585Е.

      Так как тело N1 будет поглощать излучение с коэффициентом ε=0,95 (термометр из пластмассы), то количество излучения, которое оно будет поглощать, будет равно:

In*ε* ε =Е*2721,5*0,95*0,95=2456*Е.

       Теперь разделим In/ IN1=2456*Е/ Е*1256=1,95.

       Это означает, что температура тела N1 увеличится в 1,95 раза.

       Далее были подготовлены термометры для фиксирования результатов, рис 9

Рис.9 Термометр и его размеры.
Рис. 9 термометр для фиксирования результатов внутри сферы.

     и была проведена тарировка термометров, рис. 10.

Рис.10 Тарировка термометров. термометр 1

Рис.10 Тарировка термометров. термометр 2
Рис. 10 торировка термометров.

      Согласно рис.10 на термометре 1 температура 25 Со, а на термометре 2 температура 27 Со. Таким образом, при одной и той же температуре разница в показаниях составляет 2 Со.

      Далее термометр 1 был помещен в полусферу, рис.11

Рис.11 Термометр 1 помещен в полусферу.
Рис. 11 термометр внутри сферы.

      и были сняты показания термометров 1 и 2, рис. 12.

Рис. 12 Показания  термометра 2
Рис.12 термометр снаружи сферы.

     Согласно снимкам, температура термометра 1 составляет 26 Со, а термометра 2 составляет 26,8 Со. Таким образом, разница между показаниями термометров составляет 0,8 Со. Так как разница между показаниями составила 0.8 Со, то это означает, что температура термометра 1 увеличилась по отношению к термометру 2 на 1,2 Со. Согласно рассчетам, температура термометра в центре сферы должна быть 25*1,95=48,75 Со, то есть увеличиться на 23,75 Со. Такая разница в рассчетах и показаниях термометров вызвана слипанием стенок трубочек друг с другом, неточностью направления углублений в центр полусферы, не сферической формой тела N1, присутствием атмосферы в полусфере.

      Так же был произведен второй замер при изменении внешней температуры, рис. 13.





Рис.13 второй замер термометров 1 и 2.

       Согласно второму замеру, разность в температурах так же составляет 0,8-0,5 Со, что означает, что температура термометра 1 выше на 1,2-1,5 Со чем, термометра 2.

       Данное явление изменяет сложившиеся научные представления в области термодинамики.

       Явление передачи тепла от тела с более низкой температурой к телу с более высокой, дает возможность изучать свойства гамма излучения высокой интенсивности.

       Если углубления сферы изготовить из источников гамма квантов, то в центре сферы можно получить гамма излучение высокой интенсивности, что позволит изучать свойства гамма излучений высокой интенсивности и получить термоядерную реакцию в центре сферы.

       Явление передачи тепла от тела с более низкой температурой к телу с более высокой, дает возможность создать тепловой двигатель, источником энергии которого будет внешнее тепло.

       Данное явление можно использовать при создании ограждающих конструкций зданий и сооружений, а также холодильных установок.

Библиографический список:

1. Босфорт Р.Ч.Л., Процессы теплового переноса Москва 1957 - 276 с.
2. Ландсберг Г.С. (ред). Элементарный учебник физики. – М.: Наука, 1973. – т. 1. – 656 с.
3.Прохоров А.М., Физический Энциклопедический Словарь, Москва 1983 — 944 с.: ил
4. Рахматулин Х.А.Газовая динамика М.: "Высшая школа" 1965 - 724 с.: ил.
5.Айрапетян В.С. Введение в атомную и молекулярную спектроскопию. –Новосибирск: СГГА 2009 -78с.
6. Фоменко А.В. Возможность передачи тепла от тела с более низкой температурой к телу с более высокой /А.В.Фоменко/ Научный аспект -2014 -№3 -С.110-118




Рецензии:

10.03.2016, 12:43 Мирмович-Тихомиров Эдуард Григорьевич
Рецензия: Автором затронута тема, цена которой крайне высока. Однако теоретическая фундаментальность её и аргументация выводов, по мнению рецензента, невозможны без привлечения таких понятий, как частота столкновений (соударений), длина свободного пробега, вращательные и колебательные степени свободы, моменты импульсов и др. не термодинамические физические величины. Надо было бы иметь в виду, что всё происходит в лучеприёнике. Это его молекулам надо увеличить частоту столкновений и эффективность передачи импульса. Вместе с тем, приведенные эксперименты заставляют отнестись к этому исследованию серьёзно. Ячеистые полусферические, а лучше - параболические поверхности, действительно обладают высокой излучаемостью и приёмом лучистой энергетики. Тем не менее рецензент категорически против её публикации в таком виде. Полная небрежность в приведенных формулах, не имеющих даже нумерации для чтения и анализа. "Длинна" формул не выдерживает никакой критики. Геометрические расчёты запутывают смысл, особенно, когда число ортогональных точек на сфере в одних случаях приводится как площадь круга, т.е. проекции полусферы, а в других, как истинная поверхность сферы и т.д. и т.п. Библиография оформлена не по стандарту, не очень ясно приведение в списке не фундаментальных справочников, а учебника (3). Но главное, нет ни одной фразы и тем более предложения, где бы не было так много грамматических ошибок, что текст становится нечитаемым. Однофамилец автора академик А. Фоменко, который много своего творчества посвятил нестандартным представлениям об общепринятых научных догматах, делает это очень грамотно и лаконично. В названии (если автор будет доводить работу до удобоваримого вида) надо использовать слова типа "посредством излучения". Рецензент не рекомендует публикацию данной работы в таком виде. А автору следует уважать русский язык и его грамматику и синтаксис.

11.04.2016 7:07 Ответ на рецензию автора Фоменко Андрей Владимирович:
Благодарю за оставленную рецензию. Все ваши замечания были приняты и отредактированы в статье. Касательно привлечения понятий: частота столкновений (соударений), длина свободного пробега, вращательные и колебательные степени свободы, моменты импульсов и др. не термодинамические физические величины, я рассмотрел эту гипотезу с точки зрения квантовой механики. Прошу снова рассмотреть данную статью на предмет публикации.

10.03.2016, 12:50 Мирмович-Тихомиров Эдуард Григорьевич
Рецензия: Добавлю к своей рецензии, что эта статья с этой же грамматикой и синтаксисом уже была опубликована 2 года назад: http://na-journal.ru/3-2014-estestvennye-nauki/

11.04.2016, 10:48 Мирмович-Тихомиров Эдуард Григорьевич
Рецензия: Если бы грамматика была выправлена, то только тогда статья могла бы рассматриваться на предмет публикации. Могла бы. Это значит, проверялась бы размерность формул, разные соотношения (например, трёх площадей). Охлаждается ли в этом процессе излучатель? Есть ли примеры в природе, когда ледяной шар, например, плавит свой центр? И пр. и пр. Но правилась ли грамматика? Примеры: "А так же возможность" "(в которая не выпускает и не впускает в себя" "должна будет изменится" "результатов в нутри сферы" и мн. мн. др. даже без пунктуации. Формулы, по-прежнему непонятно как обозначены: то 1.1 и 1.2, то вдруг 2.3 или 4.14. Может, имеются в виду какие-то разделы? То какие? Или просто взят отрывок из какой-то большой работы, а названия разделов удалены? Статья представлена точно под таким же названием, как и ранее опубликованная. Автор свою настойчивость демонстрирует и уверенность в безграмотности рецензентов или, действительно желает донести до научной общественности свои революционные взгляды? Рецензент отказывается рекомендовать к открытой научной печати данную статью. Все замечания были сделаны, подробно рецензия не рассмотрена. Автор имеет право обратиться к другому рецензенту.
13.04.2016 21:21 Ответ на рецензию автора Фоменко Андрей Владимирович:
Грамматику и пунктуацию исправил, обозначил разделы, к которым относятся формулы.

14.04.2016, 14:51 Мирмович-Тихомиров Эдуард Григорьевич
Рецензия: Ну, хотя бы рис. то с заглавной, то с прописной и др. мелочи подправьте; о запятых уже ладно. Надо было воровать у рецензента столько времени жизни, хотя всё это можно было самому сделать "до того, как..."? Рекомендую к печати.
15.04.2016 7:07 Ответ на рецензию автора Фоменко Андрей Владимирович:
Спасибо, статью подправил.

15.04.2016, 23:33 Мирмович-Тихомиров Эдуард Григорьевич
Рецензия: Повторно, рекомендуется к печати.



Комментарии пользователей:

Оставить комментарий


 
 

Вверх